АКАДЕМИЯ НАУК РЕСПУБЛИКИ УЗБЕКИСТАН
НПО «ФИЗИКА-СОЛНЦЕ» им. С.А.АЗИМОВА
ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ им. С.В.СТАРОДУБЦЕВА
На правах рукописи
УДК
621. 315. 592.
МАВЛОНОВ ГИЁСИДДИН ХАЙДАРОВИЧ
ИССЛЕДОВАНИЕ ФОТОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ
КРЕМНИЯ С НАНОКЛАСТЕРАМИ АТОМОВ МАРГАНЦА
01.04.10 - физика полупроводников
АВТОРЕФЕРАТ
диссертации на соискание ученой степени
кандидата физико-математических наук
Ташкент 2010
2
Работа выполнена на кафедре «Электроника и микроэлектроника» Ташкентского
государственного технического университета имени Абу Райхана Беруни.
Научный руководитель :
кандидат физико-математических наук, доцент
Аюпов Кутуб Саутович
Официальные оппоненты:
доктор физико-математических наук, профессор
Мирсагатов Шавкат Акрамович
кандидат физико-математических наук, доцент
Назыров Дилшод Эргашевич
Ведущая организация:
Самаркандский государственный университет
Защита состоится «____»___________ 2010 года в ___ часов на заседании
Специализированного Совета Д.015.08.01 при Физико-техническом институте НПО
«Физика-Солнце» им. академика С.А.Азимова АН РУз по адресу: 100084,
г.Ташкент, ул. Г. Бодомзор йули, 2
Б
. Тел. (871) 233-12-71, Факс (871) 235-42-91,
E-mail:karimov@physic.uzsci.net
С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Физико-технического института
НПО «Физика-Солнце» АН РУз.
Автореферат разослан «____» ______________ 2010 г.
Отзывы на автореферат в двух экземплярах, заверенные печатью, просим
направлять по выше указанному адресу на имя ученого секретаря
Специализированного Совета.
Ученый секретарь
Специализированного Совета
д.ф-м.н., профессор
А.В. Каримов
3
1.
ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ДИССЕРТАЦИИ
Актуальность работы.
Формирование нанокластеров примесных атомов в
кристаллической решетке полупроводников, с управляемой концентрацией и
структурой является принципиально новым подходом в получении наноразмерных
структур. В отличие от существующих способов создания наноразмерных структур
с помощью дорогостоящего оборудования в процессе сложных технологических
операций, наш способ формирования нанокластеров примесных атомов обладает
рядом преимуществ: возможностью создания наноразмерных структур по всему
объему кристалла, управления их размером и структурой, а также возможностью
создания магнитных и многозарядных нанокластеров.
До настоящего времени практически не исследованы возможности
формирования многозарядных нанокластеров в полупроводниках и свойства таких
материалов. Формирование магнитных и многозарядных нанокластеров в решетке
полупроводника позволяет раскрыть еще не известные физические особенности и
грани таких наноструктур, представляющие большой научный и практический
интерес.
Формирование нанокластеров примесных атомов в решетке полупроводника с
магнитными моментами и различными зарядовыми состояниями, требует нового
технологического и термодинамического подхода к управлению состоянием
примесных атомов в решетке. Получение полупроводниковых материалов с
многозарядными и магнитными кластерами, это практически новое научное
направление позволяющее раскрыть уникальные физические явления с большими
функциональными возможностями их практического применения в электронике.
Степень изученности проблемы.
Формирование нанокластеров примесных
атомов с помощью ионной имплантации, радиации и химических методов, их
влияние на свойства материалов, изучается недавно, но достаточно интенсивно
[1,2,3]. Однако создание многозарядных и магнитных кластеров методом
диффузионного легирования и исследование влияния таких нанокластеров на
физические свойства полупроводников еще практически не изучены.
Связь диссертационной работы с тематическими планами НИР.
Диссертационная работа выполнялась на кафедре «Электроника и микроэлектрони-
ка» ТашГТУ согласно программе государственного гранта ОТ-Ф2-079
«
Исследова-
ние термодинамических условий формирования наноразмерных магнитных класте-
ров в кремнии, изучение магнитных и фотомагнитных свойств материалов и струк-
тур, полученных на их основе». 2008-2011 г
Цель диссертационной работы -
разработка технологии формирования
нанокластеров атомов марганца в решетке кремния с управляемым магнитным
моментом и зарядовым состоянием, исследование влияния таких нанокластеров на
электрические, магнитные и фотоэлектрические свойства кремния и определение их
функциональных возможностей для использования в электронике.
Задачи исследования:
1.
Разработать технологию низкотемпературного диффузионного легирования
и
определить
оптимальные
термодинамические
условия
формирования
нанокластеров атомов марганца в решетке кремния
4
2.
Исследовать электрофизические свойства кремния с нанокластерами атомов
марганца и определить температурную область существования нанокластеров со
стабильными параметрами.
3.
Исследовать особенности магнитных свойств кремния с нанокластерами
атомов марганца. Определить магнитную восприимчивость, намагниченность и
магнитный момент в таких материалах. Установить условия обнаружения
максимального отрицательного магнитосопротивления и закономерности изменения
отрицательного магнитосопротивления в зависимости от параметров материала.
4.
Исследовать особенности фотоэлектрических свойств кремния с
многозарядными нанокластерами.
5.
Определить структуру и состав нанокластеров, а также функциональные
возможности использования кремния с нанокластерами атомов марганца.
Объект и предмет исследования.
В качестве исследуемого объекта был
выбран монокристаллический кремний
р
-типа, марки КДБ с удельными
сопротивлениями
=2, 5, 10, 100 Ом
см. В качестве примеси был выбран марганец,
так как марганец обладает уникальной электронной структурой 3d
5
4S
2
, является
одним из эффективных парамагнитных атомов, а также химически активно
взаимодействует с другими дефектами в решетке.
Предметом исследования
являются закономерности влияния нанокластеров на электрические, магнитные и
фотоэлектрические свойства кремния.
Методы исследования. С
труктура нанокластеров атомов марганца в Si
исследовалась методом электронного парамагнитного резонанса, а также методом
атомного силового микроскопа. Электрические свойства таких материалов
изучались методом эффекта Холла в широкой области температур, магнитное
сопротивление изучалось на специально разработанной установке позволяющей
варьировать электрические и магнитные поля, температуру и интенсивность
освещения. Фотоэлектрические свойства образцов исследовались на установке
ИКС-21, снабженной специальным криостатом, дающим возможность изучения
спектральной зависимости фотопроводимости в широком интервале температур,
электрического поля, различной интенсивности, фонового и инфракрасно
освещения.
Гипотеза исследования.
Многозарядные и магнитные нанокластеры
примесных атомов - новый вид проявления квантовых точек с особыми
характеристиками. В полупроводниковых материалах с такими кластерами должны
наблюдаться принципиально новые физические явления, представляющие большой
научный и практический интерес. Формирование многозарядных и магнитных
нанокластеров с управляемыми параметрами требует принципиально новых
технологических решений
.
Основные положения, выносимые на защиту:
1.
Научно обоснованная возможность образования нанокластеров атомов
марганца в решетке кремния и практическое осуществление управления их
зарядовым состоянием в интервале [(Mn)
4
+4
,B
-1
]
+3
[(Mn)
4
+8
,B
-1
]
+7
.
2.
Методика
получения
полупроводникового
материала-кремния
с
нанокластерами атомов марганца в многозарядном состоянии с концентрацией от
5·10
13
до 2·10
15
см
-3
.
5
3.
Обнаруженный высокотемпературный эффект аномально большого
отрицательного магнитосопротивления в кремнии в диапазоне температур от 230 К
до 300 К, связанный с магнитными кластерами атомов марганца, значение, которого
меняется до
/
=300%.
4.
Фотоэлектрические
и
электрофизические
свойства
кремния
с
многозарядными нанокластерами создающими энергетическую полосу в
запрещенной
зоне
кремния
с
шириной
Е
=(
Е
v
+0,42)
(
E
c
-0,4)
эВ
и
обеспечивающими гигантскую примесную фотопроводимость в области длин волн
=1,5÷8 мкм.
Научная новизна исследования:
1.
Определены и научно обоснованы оптимальные технологические режимы
формирования нанокластеров атомов марганца в решетке кремния.
2.
Определены
магнитный
момент,
магнитная
восприимчивость,
намагниченность, а также возможность управления магнитными моментами и
кратностью зарядового состоянии нанокластеров в кремнии в зависимости от
концентрации исходных атомов бора.
3.
Впервые показана возможность получения кремния с многозарядными
центрами, как материала нового класса электроники с наноразмерными
структурами, обладающего новыми уникальными физическими свойствами.
4.
Впервые
обнаружен
эффект
гигантского
высокотемпературного
отрицательного магнитосопротивления (Т=230-320К) (
/
300%) и установлены
закономерности его изменения в зависимости от величины магнитного (0,6÷2,1 Тл)
и электрического (0,1÷400 В/см) поля, интенсивности освещения, а также
температуры,
которые
существенно
отличаются
от
наблюдаемых
магнитосопротивлений в других полупроводниковых.
5.
Обнаружен эффект двойной инверсии знака магнитосопротивления в
образцах кремния при температурах
Т
=170 К и
Т
=400 К. Установлена зависимость
величины отрицательного магнитосопротивления от концентрации и зарядового
состояния нанокластеров атомов марганца.
6.
Обнаружена гигантская примесная фотопроводимость в области
=1,5
8
мкм, а также аномально большая величина остаточной фотопроводимости в
кремнии с нанокластерами атомов марганца.
Научная и практическая значимость результатов исследования.
1.
Разработана технология получения кремния с наноструктурами атомов
марганца по всему объему кристалла.
2.
Установлено, что гигантское высокотемпературное отрицательное
магнитосопротивление,
позволяет
создать
принципиально
новый
класс
чувствительных магнитодатчиков и фотомагнитных приборов.
3.
Показано, что кремний с многозарядными нанокластерами является
высокоэффективным материалом для создания инфракрасных фотоприемников,
элементов оптической и электрической памяти. Также показано, что на основе таких
материалов могут быть созданы более эффективные фотоэлементы с примесным
фотоэлектрическим эффектом.
4.
Разработаны высокочувствительные магнитодатчики на основе кремния с
6
магнитными нанокластерами.
Реализация результатов.
Полученные в работе результаты могут быть
внедрены
на
ОАО
«ФОТОН»
для
серийного
выпуска
различных
полупроводниковых приборов, и на кафедре " Электроника и микроэлектроника"
ТашГТУ для мелкосерийного выпуска различных датчиков и учебных стендов.
Также полученные результаты исследований могут быть использованы для
повышения стабильности параметров кремния в процессе изготовления различных
полупроводниковых приборов.
Апробация работы.
Основные результаты диссертационной работы доклады-
вались и обсуждались на международных и Республиканских конференциях «Физи-
ка фанининг бугунги ривожида истедодли ѐшларнинг ўрни» (Тошкент, Узбекистан,
2010); «Физик ва физик таълимнинг замонавий муаммолари» (Самарканд, Узбеки-
стан, 2009); «Неравновесные процессы в полупроводниках и в полупроводниковых
структурах» (Ташкент, Узбекистан, 2009); «VI Международная конференция и V
Школа молодых ученых и специалистов Кремний -2009» (Новосибирск, Россия,
2009); «Рост, свойства и применение кристаллов» (Андижан, Узбекистан, 2008), на
объединенном семинаре при Специализированном совете Физико-технического ин-
ститута НПО “Физика-Солнце” АН РУз.
Опубликованность результатов.
По материалам диссертации опубликовано
10 научных работ, из них 5 статьей, 5 трудов конференций. Список работ приведен в
конце автореферата.
Структура и объем диссертации.
Диссертация изложена на 117 страницах
печатного текста, состоит из введения, 4 глав, заключения, содержит 46 рисунков, 4
таблицы и список литературы из 102 наименований.
2. ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ
Во введении
проведен анализ состояния проблемы и обоснована актуальность
темы исследования, научная новизна направления, изложены цель работы и основ-
ные задачи
для решения данной проблемы, научная и практическая ценность прове-
дѐнного исследования.
В первой главе
сделан литературный обзор, где проанализированы суще-
ствующие способы управления свойствами полупроводниковых материалов и про-
цессы легирования их примесями. Исследование взаимодействия примесных ато-
мов между собой и другими дефектами кристаллической решетки открывает новые
возможности в получении полупроводниковых материалов с наноразмерными
структурами с уникальными электрофизическими свойствами. При этом особый
интерес представляют такие примесные атомы которые обладают большим коэф-
фициентом диффузии и находятся в различных состояниях в кристаллической ре-
шетке, а также активно взаимодействуют между собой и другими дефектами кри-
сталлической решетки. Определение оптимальных термодинамических и техноло-
гических условий взаимодействия примесных атомов является одной из главных
задач формирования примесных кластеров. Практически это есть управление хими-
ческой реакцией в твердых телах, которая позволяет создать, вместо дискретных
одиночных примесных атомов, различные нанокластеры обладающие аномальными
7
свойствами отличными от свойств дискретных примесных атомов. Управление вза-
имодействием примесных атомов между собой и дефектами решетки, позволяет
разработать новые технологические решения получения принципиально новых по-
лупроводниковых материалов с уникальными свойствами.
Во второй главе
приведены научно обоснованные, оптимальные термодина-
мические и технологические условия формирования нанокластеров атомов марганца
в кремнии, разработанная технология получения нанокластеров с управляемыми
параметрами. Сущность данной технологии основана на использовании принципи-
ально нового способа легирования кремния при низкотемпературной и поэтапной
диффузии примесей. Показано, что разработанная технология, позволяет осуще-
ствить максимальное участие введенных атомов в формировании нанокластеров.
Структура и состав таких нанокластеров исследованы и подвержены методом элек-
тронного парамагнитного резонанса (рис. ,а) (ЭПР) и атомного силового микроскопа
(рис. 1,б).
Рис.1,а. Спектр ЭПР наноклстера
состоящий из 4х атомов марганца в
кремнии
Рис.1,б. Изображение нанокла-
стеров примесных атомов марганца
в кремнии, полученное на силовом
атомном микроскопом
Установлено что нанокластеры атомов марганца формируются только в ком-
пенсированном кремнии
р
- типа с определенным положением уровня Ферми
(
F
=(
E
v
+0,3)
(
E
v
+0,45) эВ).
Установлено, что нанокластеры атомов марганца распределены по объему
кристалла. На основе полученных результатов предложено, что нанокластеры со-
стоят из четырех положительно заряженных атомов марганца, которые находятся в
ближайших эквивалентных междоузлиях вокруг заряженного атома бора т.е.
)
1
n
(
n
4
B
)
Mn
(
. Расчеты показывают, что кулоновская сила взаимодействия между
положительно заряженными атомами марганца, а также между атомом бора (В
–
),
определяет размеры кластеров. Расчетом был определен размер кластеров атомов
марганца, который находится в интервале 1
2 нм, в зависимости от зарядового со-
стояния атомов марганца. Исследование подвижности носителей заряда и еѐ темпе-
ратурной зависимости в образцах с нанокластерами атомов марганца в широкой об-
8
ласти температур показало, что в таких образцах не только наблюдаются аномально
маленькие подвижности носителей заряда, но и наблюдается аномальная темпера-
турная зависимость, что не характерно для кремния.
В третьей главе
приводятся результаты исследования магнитосопротивления
в кремнии с нанокластерами, а также без нанокластеров, особенности отрицатель-
ного магнитосопротивления в этом материале и его зависимость от магнитного и
электрического поля, от температуры, освещенности, от концентрации нанокласте-
ров и от угловой зависимости направления магнитного поля. Зависимость магнито-
сопротивления от напряженности магнитного поля для образцов без нанокластеров
полученных по стандартной технологии и полученных по новой технологии, в кото-
рых четко наблюдаются нанокластеры, с одинаковыми параметрами, при
T
=300К
представлена на рис. 2. Как видно из рисунка, не только по характеру, но и по зна-
чению магнитосопротивления в образцах существенно отличаются.
%
,
2
3
1
-60
-80
-40
-20
+10
-100
В
,
Тл
1
0,6
1,4
1,8 2
0,8
1,2
1,6
-10
-20
-40
-60
-80
-100
10
10
2
10
10
3
Е
, В/см
-120
-140
%
,
1
5
7
6
4
2
3
10
0
1.
=8
10
3
Ом
см Si<B,Mn> р-типа,
2.
=6
10
3
Ом
см без нанокластеров
Si<B,Mn>р-типа; 3. Контрольный Si<B>
=10
4
Ом
см,
Рис.2. Зависимость магнитосо-
противления образцов Si с нано-
кластерами от величины магнит-
ного поля.
Т
=300К,
Е
=100В/см
1.
=8
10
2
Ом
см, 2.
=8
10
3
Ом
см,
3.
=1,2
10
4
Ом
см, 4.
=2
10
4
Ом
см,
5.
=4
10
4
Ом
см, 6.
=1,2
10
5
Ом
см,
7.
=2
10
5
Ом
см
р
-типа,
Рис.3. Зависимость магнитосо-
противления от электрического
поля при различных удельных со-
противлениях.
Т
=300К,
В
=2 Тл
Установлено, что в образцах с нанокластерами значение отрицательного маг-
нитосопротивления не только существенно больше чем в образцах без нанокласте-
ров, но также с ростом магнитного поля оно практически линейно увеличивается и
не наблюдается его насыщения. Величина отрицательного магнитосопротивления в
этих образцах в 20÷30 раз больше чем, в образцах без нанокластеров. Таким обра-
9
зом, однозначно установлено, что в образцах с нанокластерами наблюдается высо-
котемпературное аномально высокое отрицательное магнитосопротивление, которое
не было обнаружено в других полупроводниковых материалах. Эти результаты по-
казывают, что формирование нанокластеров атомов марганца в решетке кремния
стимулирует эффект отрицательного магнитосопротивления. Эксперименты показа-
ли, что пороговое удельное сопротивление, где проявляется эффект отрицательного
магнитосопротивления, это 3
10
2
Ом
см. Покозано, что путем изменения электриче-
ского поля и температуры, это пороговое значение может быть смещѐно как в сто-
рону увеличения, так и в сторону уменьшения удельного сопротивления. Установ-
лено, что максимальное отрицательное магнитосопротивление наблюдается в образ-
цах с положением уровня Ферми F=Е
v
+(0,38
0,42) эВ. Определены закономерности
изменения отрицательного магнитосопротивления от положения уровня Ферми в
таких образцах.
В третей главе также была исследована зависимость отрицательного магни-
тосопротивления от приложенного электрического поля при
T
=300 K. Как показали
результаты исследований значение отрицательного магнитосопротивления имеет
максимальное значение при определенных значениях электрического поля (
Е
0
) и за-
висит от удельного сопротивления образцов (рис.3). Установлено, что с ростом
удельного сопротивления образцов кремния с нанокластерами, значение электриче-
ского поля при котором наблюдается максимальное отрицательное магнитосопро-
тивление, смешается в сторону больших значений. Показано, что, когда значение
напряженности электрического поля достаточно низкое Е<2 В/см, не зависимо от
величины удельного сопротивления во всех образцах наблюдается небольшое по-
ложительное магнитосопротивление. С ростом электрического поля значение поло-
жительного магнитосопротивления уменьшается, а при
Е
Е
пор
происходит инверсия
знака магнитосопротивления, т.е. происходит переход от положительного магнито-
сопротивления к отрицательному. При дальнейшем увелиении
Е>E
пор
, значение от-
рицательного магнитосопротивления достаточно быстро увеличивается и достигает
своего максимального значения при
Е=Е
м
, дале при
Е
Е
м
, значение отрицательного
магнитосопротивления уменьшается т.е. происходит полевое гашение отрицатель-
ного магнитосопротивления.
Интересные результаты были обнаружены при понижении температуры
Т<300 К. Установлено, что с понижением температуры значение отрицательного
магнитосопротивления достаточно быстро увеличивается и достигает своего макси-
мального значения при Т=240÷235 К. При такой температуре величина отрицатель-
ного магнитосопротивления достигает гигантского значения Δρ/ρ=300%. Дальней-
шее понижение температуры до
Т
=215÷220 К достаточно быстро приводит к
уменьшению значения отрицательного магнитосопротивления, затем темп умень-
шения отрицательного магнитосопротивления существенно замедляется. При тем-
пературе Т
170÷175 К магнитосопротивление опять меняет знак, и переходит от от-
рицательного магнитосопротивления к положительному магнитосопротивлению.
Значение положительного магнитосопротивления при дальнейшем понижение тем-
пературы заметно увеличивается. Таким образом экспериментально установлено,
что в отличии от других полупроводниковых материалов, в кремнии с нанокласте-
10
рами отрицательное магнитосопротивление не увеличивается в области низких тем-
ператур, а наоборот существенно уменьшается и переходит в положительное магни-
тосопротивление. Эти результаты с одной стороны доказывают, что действительно
отрицательное магнитосопротивление в образцах Si (Mn)
4
, является высокотемпе-
ратурным эффектом, а с другой стороны показывают возможности эффекта двойной
инверсии знака магнитосопротивления с изменением температуры. Установлено,
что такая температурная зависимость отрицательного магнитосопротивления имеет
место не зависимо от величины магнитного поля (рис. 4).
Следует отметить, что в интервале температур
Т
=240
340 К значение отрица-
тельного магнитосопротивления увеличивается в 300 раз, т.е. при изменении темпе-
ратуры на один градус, отрицательное магнитосопротивление увеличивается на 3 %,
что позволяет создать принципиально новый тип магниточувствительных термодат-
чиков.
Результаты исследования влияния интенсивности монохроматического осве-
щения на отрицательное магнитосопротивление, показали, что с ростом интенсив-
ности освещения, значение отрицательного магнитосопротивления существенно
уменьшается. При этом следует отметить, что значение температуры, при которой
наблюдается максимальное отрицательное магнитосопротивление, с ростом интен-
сивности освещения смещается в область более высоких температур, а также имеет
место существенное сужение температурной области существования отрицательно-
го магнитосопротивления (рис. 5).
-50
-100
-150
-200
-250
-300
3
4,5
3,5 4
5,5
5
6
50
1
2
%
,
1
,
1000
К
T
0
%
,
1
,
1 0 0 0
К
T
- 5 0
- 1 5 0
- 2 0 0
- 2 5 0
- 3 0 0
1
2
3
5 0
4
5
6
3,5
4,5
5,5
3
- 1 0 0
0
1.
В
=1 Тл, 2.
В
=2 Тл,
Рис.4. Зависимость магнитосо-
противления образцов
p
-Si<B,Mn>с
=8∙10
3
Ом∙см от температуры.
Е
=100 В/см
1. темновая, 2.
I
=10 Лк, 3.
I
=40 Лк,
Рис.5. Зависимость магнитосопро-
тивления от тепературы в образцах
p
-
Si<B,Mn> с
=8
10
3
Ом
см при раз-
личных уровнях освещенности.
Е=
100 В/см,
В=
2 Тл
11
Эти результаты показывают т.е. происходит эффект гашения отрицательного
магнитосопротивления при освещении. Установлено, что меняя интенсивность
освещения, можно варьировать температурной областью существования отрица-
тельного магнитосопротивления, смещать значение
T
м
, а также осуществлять инвер-
сию знака магнитосопротивления.
На основе разработанной технологии удалось получить образцы с одинаковы-
ми электрическими параметрами, но с различной концентрацией нанокластеров
4
Mn
(5
10
13
2
10
15
) см
-3
. Установлено, что с ростом концентрации нанокластеров
значение отрицательного магнитосопротивления существенно увеличивается, т.е.
при изменении концентрации нанокластеров в интервале
4
Mn
(5
10
13
2
10
15
) см
-3
,
при одинаковых условиях эксперимента, значение отрицательного магнитосопро-
тивления отличается в 8
10 раз. Обнаружено, что в образцах с максимальной кон-
центрацией нанокластеров, можно существенно управлять значением отрицательно-
го магнитосопротивления в интервале (100
2500) % при изменение электрического
поля.
В конце главы анализируются полученные экспериментальные данные. На ос-
нове полученных результатов однозначно установлено, что каждый нанокластер
атомов марганца состоит из 4-х ионизованных (Mn
+
, Mn
++
) атомов марганца распо-
ложенных вокруг отрицательно заряженного атома бора в ближайших эквивалент-
ных тетроидических междоузлиях. Для образования нанокластеров необходимо
наличие отрицательно заряженных атомов бора и ионизация атомов марганца в
кремнии. Это подтверждается тем, что при введении примесных атомов по разрабо-
танной технологии в кремний
n
-типа, нанокластеры а образцах не наблюдаются, не
зависимо от условий проведения эксперимента отрицательное магниосопротивление
отсутствует и имеет место только маленькое положительное магнитосопротивление.
Таким образом можно однозначно утверждать, что отрицательное магнитосопро-
тивление непосредственно связано с наличием нанокластеров атомов марганца.
Условиями введения атомов бора и марганца в кремний можно варьировать концен-
трацией атомов марганца в состояниях Mn
0
, Mn
+
и Mn
++
. Это означает, что можно
варьировать не только концентрацией нанокластеров, но и их зарядовым состояни-
ем в интервале [(Mn)
4
+8
В
-1
]
+7
[(Mn)
4
+4
В
-1
]
+3
. Результаты экспериментов показывают,
что чем больше зарядовое состояние нанокластеров, тем более интенсивно наблю-
даются обнаруженные эффекты. Поэтому предполагается, что в отличии от меха-
низма отрицательного магнитосопротивления в других полупроводниковых матери-
алах, где отрицательное магнитосопротивление объясняется слабой локализацией
носителей заряда, т.е. спин решеточной релаксацией, в образцах кремния с нанокла-
стерами атомов марганца, вклад этих механизмов не существенен, этом основную
роль играет созданный мощный электрический и магнитный потенциал создаваемый
нанокластерами. Поэтому отрицательное магнитосопротивление существенно зави-
сит от внешнего электрического поля и интенсивности освещения. В конце главы на
основе полученных материалов делается вывод о том, что кремний с нанокластера-
ми атомов марганца является новым видом магнитных полупроводниковых матери-
алов.
12
В четвертой главе
приводятся экспериментальные данные по особенностям
фотоэлектрических свойств кремния с нанокластерами атомов марганца. Фотоэлек-
трические свойства исследовались в тех образцах, в которых более подробно были
исследованы их электрические и магнитные свойства. Поэтому результаты полу-
ченные по фотоэлектрическим свойствам, позволяют установить взаимосвязь между
электрическими, магнитными и фотоэлектрическими свойствами кремния, с много-
зарядными нанокластерами и выяснить физику эффектов, наблюдаемых в таких ма-
териалах.
Исследование спектральной зависимости фотопроводимости образцов с нанокласте-
рами, с максимальным отрицательноым магнитосопротивлением, показало, что в та-
ких образцах наблюдается ряд уникальных явлений: фотоответ в них наблюдается
при
h
=0,2 эВ, значение фототока при
h
=0,2 эВ непрерывно растет и в течение не-
скольких минут увеличивается на 5
6 порядков, хотя при этом интенсивность ИК
излучения достаточно слабая (
I
<10
-5
Вт/см
2
). При выключении света значение фото-
тока остается без существенных изменений достаточно долгое время, т.е. появляется
аномально большая остаточная фотопроводимость. Установлено, что в области
h
=(0,2
0,4) эВ образцы работают как счетчик, регистрирующий каждый фотон.
Следующая особенность это непрерывный рост фототока в образцах в области
h
=(0,4
0,75) эВ. Значение фототока при этом увеличивается в 10
9
10
10
раз, а в об-
ласти
h
=0,7
1,1 эВ значение фототока существенно не меняется, т.е. наблюдается
гигантская примесная фотопроводимость в области спектра
h
=0,4
0,75 эВ (рис. 6).
I
ф
, А
h
,
э
В
1 0
- 2
2
1
1 0
- 4
1 0
- 6
1 0
- 8
1 0
- 1 0
1 0
- 1 2
0
,
2
0
,
4
0
,
6
0
,
8
1
I
ф
, А
I
4фон
0,6
10
-12
0,8
h
,
эВ
10
-10
10
-8
10
-6
10
-4
I
1фон
I
2фон
I
3фон
0
,
4
1
1. Образцы с нанокластерами (Mn)
4
;
2. Образцы без нанокластеров.
Рис.6. Спектральная зависи-
мость ФП в образцах
р
-Si<B,Mn>.
Е
=5 В/см,
Т
=80 К
I
1
=5 люкс, I
2
=20 люкс, I
3
=40 люкс,
I
4
=80 люкс,
Рис.7. Спектральная зависимость
ФП в образцах
р
-Si<B,Mn> с
=1,6
10
5
Ом
см, при наличии фонового освеще-
ния.
Е
=5 В/см,
Т
=80 К
13
Этот эффект наблюдается только в образцах, где наблюдается максимальное
отрицательное магнитосопротивление.
Установлено, что со смешением уровня Ферми к средине запрещенной зоны
кремния, наблюдается эффект инфракрасного гашения при
h
=0,4 эВ, значения ко-
торого существенно усиливается (рис.7) и достигает аномально большой кратности
гашения к=10
5
10
6
в образцах с
(10
4
10
5
) Ом
см.
Эффект гашения имеет место в
достаточно широкой области интенсивностей фонового света, хотя при этом интен-
сивность падающего инфракрасного света гораздо меньше чем фононового света.
Эти результаты показывают возможность создания чувствительных инфра-
красный фотоприемников для области
h
=(0,4
0,8) эВ, регистрирующих слабый
инфракрасной свет при наличии достаточно сильного фонового интегрального све-
та. Установлены закономерности управления фоточувствительностью образцов при
изменении зарядового состояния нанокластеров. Расчет показывает, что наблюдае-
мые аномально глубокое инфракрасного гашение и гигантская остаточная проводи-
мость связаны с наличием центров с аномально маленькими сечениями захвата ды-
рок S
p
<10
-26
см
2
, многозарядными нанокластерами.
В этой главе также приводятся экспериментальные результаты по исследова-
нию влияния электрического поля и температуры на фотопроводимость образцов.
Установлено, что увеличение электрического поля, приложенного к образцу, суще-
ственно стимулирует примесную фотопроводимость в образцах. При увеличении
электрического поля всего в 5
6 раз, примесный фототок увеличивается на 3 поряд-
ка. Показано, что высокая фоточувствительность образцов кремния с нанокласте-
рами без существенных изменений сохраняется в интервале температур
Т
=100
240
К, и при более высоких температурах (
Т
=300 К) она ослабляется но остается на до-
статочно высоком уровне.
На основе полученных экспериментальных результатов определенны энергетиче-
ские уровни нанокластеров (Mn)
n
в запрещенной зоне. Нанокластеры создают энер-
гетическую полосу лежащую в интервале
Е=(Е
v
+0,42)
(E
с
-0,4) эВ и содержащую
5 энергетических уровней отличающихся сечениями захвата носителей заряда.
В конце главы приведены расчеты относительного изменения концентрации
нанокластеров с различным зарядовым состоянием к общей концентрации нанокла-
стеров, в зависимости от положения уровня Ферми в запрещенной зоне кремния
(рис. 8), на основе решения (1) уравнения непрерывности.
4
Mn
=
kT
F
E
exp
g
Mn
1
7
4
1
+
kT
F
E
exp
g
Mn
2
6
4
1
+
kT
F
E
exp
g
Mn
3
5
4
1
+
kT
F
E
exp
g
Mn
4
4
4
1
+
kT
F
E
exp
g
Mn
3
3
4
1
(1)
14
10
1
10
2
10
3
10
4
10
5
10
5
10
4
10
3
10
2
10
1
p
n
%
,
4
4
Mn
N
Mn
N
n
от
н.
ед
.
E
V
E
C
F
, эВ
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
1
0
20
40
60
80
100
1 2 3
4
5
1-[(Mn)
4
+8
В
-1
]
+7
, 2-[(Mn)
4
+7
В
-1
]
+6
, 3-[(Mn)
4
+6
В
-1
]
+5
,
4-[(Mn)
4
+5
В
-1
]
+4
, 5-[(Mn)
4
+4
В
-1
]
+3
.
Рис.8. Относительное изменение концен-
трации заряженных нанокластеров от общей
концентрации нанокластеров в зависимости от
положения уровня Ферми в образцах
Анализ полученных результатов на основе расчет в показали, что максималь-
ные отрицательного магнитосопротивления, высокая примесная фотопроводимость,
гигантская остаточная проводимость наблюдаются только в образцах, где уровень
Ферми
F
=(0,35
0,42) эВ, т.е. в образцах, где основная часть нанокластеров находит-
ся в зарядовом состоянии [(Mn)
4
+8
В
-1
]
+7
[(Mn)
4
+7
В
-1
]
+6
. При смещении уровня Фер-
ми
F
>0,42 эВ, концентрация нанокластеров с максимальной кратностью заряда су-
щественно уменьшается и соответственно наблюдается ослабление эффектов или
вообще их исчезновение. Этот расчет позволят не только объяснить полученные ре-
зультаты, но и спрогнозировать получение образцов с необходимыми параметрами.
3. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
1.
Разработана технология низкотемпературного диффузионного легирования и
определены
оптимальные
термодинамические
условия
формирования
нанокластеров атомов марганца в решетке монокристаллического кремния.
Разработана технологии формирования нанокластеров примесных атомов с
управляемой структурой и свойствами в решетке кремния является одной из
актуальнейших
и
перспективнейших
решенных
задач
современной
наноэлектроники, так как создание нанокластеров примесных атомов в кремнии
15
позволяет не только управлять фундаментальными параметрами кремния, его
магнитными свойствами, но и выявляет ряд новых еще неизвестных нам физических
явлений.
2.
Исследованы электрофизические свойства кремния с нанокластерами атомов
марганца и определена температурная область существования нанокластеров со
стабильными параметрами.
3.
Впервые исследованы магнитные свойства кремния с нанокластерами атомов
марганца и обнаружено гигантское высокотемпературное отрицательное
магнитосопротивление.
4.
Установлена
закономерность
изменения
отрицательного
магнитосопротивления отизменения параметров материала, электрического и
магнитного полей, а также и от концентрации нанокластеров.
5.
На основе полученных экспериментальных данных, показана возможность
создания нового класса чувствительных магнитодатчиков, фотомагнитных
приборов, фотоприемников ИК излучения для области λ=1,5
8 мкм, элементов
памяти, оптических запоминающих устройств, инфракрасных фотоприемников
нового типа работающих при наличии фонового освещения и т.д.
6.
Дальнейшем совершенствовании технологии формирования нанокластеров,
способов управления их концентрацией и равномерностью их распределения в
объеме полупроводника, открывается перспективная область применения таких
материалов при разработке и создании объемных интегральных микросхем с
большой степенью интеграции, без применения многоэтапных, сложных и
трудоемких технологических процессов.
Список использованной литературы
1.
Gerasimenko N.N., Parhomenko Yu.N., Troitskiy V.Yu., Irzhak A.V.,
Pavluchenko M.N., Djamanbalin K.K. Quantum-dimensional structures produced by ion
inplation // NIMB, 2003.– 206.– P. 644-647.
2.
Герасименко Н.Н. Радиационные методы в технологии наноэлектроники //Сб.
тр. Международной конф. Кремний-2007.– Москва, 2007.– С. 43
3.
Сыркин В. Г. CVD метод
Химическое парофазное осаждение, М.
Наука,
2000.– 470 с.
4. СПИСОК ОПУБЛИКОВАННЫХ РАБОТ
1.
Бахадырханов М.К., Мавлонов Г.Х., Аюпов К.С., Исамов С.Б. Отрицательное
магнитосопротивление в кремнии с комплексами атомов марганца
4
Mn
// Физи-
ка Техника Полупроводников. – Санкт–Петербург, 2010.– Т. 44.– В. 9.– С. 1181-
1184.
2.
Бахадырханов М.К., Аюпов К.С., Илиев Х.М., Мавлонов Г.Х., Саттаров О.Э.
Влияние электрического поля, освещенности и температуры на отрицательное
магнетосопротивление в кремнии легированного по методу «низкотемператур-
ной диффузии» // Письма в ЖТФ. – Санкт–Петербург, 2010.– Т. 36– В. 16.– С.11-
16
18.
3.
Аюпов К.С., Бахадирханов М.К., Мавлянов Г.Х., Зикриллаев Н.Ф., Нигман-
худжаев С. Активация Нанокластеров атомов марганца в кремнии// Доклады АН
РУз. – Ташкент, 2009. – № 3-4.– С. 56-58.
4.
Бахадырханов М.К., Мавлянов Г.Х., Сатторов О.Э., Валиев С.А. Неравновесные
явления в кремнии с наноразмерными структурами // ТАТУ хабарлари.– Таш-
кент, 2008.– В. 1– С. 79-81.
5.
M.K.Bakhadirkhanov, G.Kh.Mavlonov, S.B.Isamov, K.S.Ayupov, Kh.M.Iliev, O.E
Sattorov and S.A.Tachilin «Photoconductivity of Silicon with Multicharged Clusters of
Manganese Atoms [Mn]
4
» USA, Surface Engineering and Applited Electrohemistry,
USA, 2010, Vol. 46. No.3, pp.276-280.
6.
Мавлонов Г.Х. Аномальной подвижность носителей заряда в кремния с нанокла-
стерами атомов марганца // Тизислар туплами, Ўзбекистоннинг инновацион та-
раққиѐти- ѐшлар нигоҳида «Физика фанининг бугунги ривожида истедодли
ѐшларнинг ўрни».– Тошкент, 8-9 апрель 2010 г.– С. 149-153.
7.
Аюпов К.С., Норкулов Н., Зикриллаев Н.Ф., Бобонов Д.Т. Мавлонов Г.Х. Новый
технологический способов формирования нанокластеров примесных атомов в
решетке кремния // Республика конференцияи тезислари «Физик ва физик
таълимнинг замонавий муаммолари».– Самарканд, 11-12 декабрь 2009 г.– С. 7-8.
8.
Бахадырханов М.К., Илиев Х.М., Мавлонов Г.Х., Зикриллаев Н.Ф., Отахонов
А.С., Миджитов М.Х. Фотогашение отрицательного магниито сопритивления в
кримнии с нанокластерами атомав// материалы 2- международной конференции
«Неравновесные процессы в полупроводниках и в полупроводниковых структу-
рах».– Ташкент, 12-14 ноября 2009 г.– С. 102-104.
9.
Аюпов К.С., Бахадырханов М.К., Мавлонов Г.Х., Зкириллаев Н.Ф., Исамов С.Б.,
Ковешников С.В. Исследование зависимости отрицательного магнитосопротив-
ления в кремнии от концентрации нанокластеров атомов марганца // тезисы до-
кладов VI Международная конференция и V Школа молодых ученых и специали-
стов «Кремний -2009».– Новосибирск, 7-10 июля 2009 г. –С. 194.
10.
Бахадырханов М.К., Зикриллаев Н.Ф., Мавлонов Г.Х., Исамов С.Б.,Мамаджанов
Х.М.,Тачилин С.А. Фотоэлектрические свойства кремния с многозарядными на-
нокластерами атомов марганца // Материалы пятой республиканский научной
конференции «Рост, свойства и применение кристаллов».– Андижан, 11-12 апре-
ля 2008г.– С. 60-61.
17
PЕЗЮМЕ
диссертации Мавлонова Гиѐсидина Хайдаровича на тему: «Исследование фотоэлек-
трических и магнитных свойств кремния с нанокластерами атомов марганца» пред-
ставленной на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук
по специальности 01.04.10 - физика полупроводников
Ключевые слова:
нанокластер, примесный атом, фотоэлектрические свой-
ства, магнитосопротивления, диффузия, энергетическая зона, магнитодатчик, фото-
приемник.
Объекты исследования
: монокристаллические образцы кремния марки
КДБ–2, 5, 10, 100 которые были легированы примесными атомами марганца.
Цель работы:
разработка технологии формирования нанокластеров атомов
марганца в решетке кремния с управляемым магнитным моментом и зарядовым со-
стоянием, исследование влияния таких нанокластеров на электрические, магнитные
и фотоэлектрические свойства кремния и определение их функциональных возмож-
ностей для использования в электронике.
Методы исследования:
использовались электрические, фотоэлектрические
методы, установка электронного парамагнитного резонанса (ЭПР), силовым атом-
ным и инфракрасным микроскопам.
Полученные результаты и их новизна:
Впервые обнаружены эффекты: ано-
мально большое высокотемпературное отрицательного магнитосопротивления, ги-
гантская примесная фотопроводимость в области
=1,5
8 мкм, аномально глубокие
инфракрасного гашения фотопроводимости. Установлены закономерности измене-
ния обнаруженых эффектов от величина электрического и магнитного полей, темпе-
ратур ыи интенсивности освещения.
Практическая значимость:
разработана технология получения кремния с
нанокластерами атомов марганца с управляемыми зарядовыми состояниями и кон-
центрацией. Показана возможность создания на основе кремния с магнитными на-
нокластерами нового типа чувствительных магнитодатчиков, на основе ОМС и ИК
фотоприемников работающих при наличие достаточно высоких уровней фонового
освещения.
Степень внедрения и экономическая эффективность:
полученные в работе
результаты могут быть использованы в ОАО «ФОТОН» и на кафедре " Электроника
и микроэлектроника" ТашГТУ в учебном процессе.
Область применения:
микроэлектронная промышленность, в области ис-
пользование возобновляемые источники энергии.
18
Физика-математика фанлари номзоди илмий даражасига талабгор Мавлонов Гиѐси-
дин Хайдаровичнинг 01.04.10 - «Ярим ўтказгичлар физикаси ихтисослиги бўйича
«Кремнийдаги марганец атомлари нанокластерларининг фотоэлектрик ва магнит
хусусиятларини ўрганиш» мавзусидаги диссертациясининг
РЕЗЮМЕСИ
Таянч сўзлар:
нанокластер, киришма атоми, фотоэлектрик хусусият, магнит
қаршилик, диффузия, энергиявий сатх, магнит датчик, фотоприемник.
Тадқиқот объектлари:
марганец атомлари билан легирланган саноатида
ишлатиладиган КДБ-2, 5, 10, 100 маркали монокристалл кремний намуналари.
Ишнинг мақсади:
кремнийда марганец киришма атомлари нанокластерлари-
нинг заряд ҳолати ва магнит моментини бошқариш имкониятини берувчи текхно-
логияни яратиш, уларнинг хусусиятларини ўрганиш ва замонавий электроникада
материалларнинг функционал хоссаларидан фойдаланиш имкониятларини очиб бе-
риш.
Тадқиқот методлари: усули
: электрик ва фотоэлектрик ўлчаш усулларидан
электромагнит резонатор қурилмасидан, атом кучли ва инфрақизил микроскоплар-
дан фойдаланилди.
Олинган натижалар ва уларнинг янгилиги:
ғайри оддий катта юуқори
ҳароратли манфий магнит қаршилик, λ=1,5÷8 мкм оралиғида ўта катта қийматдаги
қолдиқ фотоўтказувчанлик, фотоўтказувчанлик қийматини инфрақизил нурлар
таъсирида ғайри оддий чуқур сўниш эффектлари очилди. Эффектларнинг ташқи
электр ва магнит майдон, ҳарорат ва ѐритилганлик даражасига боғлиқ ўзгариш
қонуниятлари аниқланди.
Амалий аҳамияти:
кремнийда марганец атомлари нанокластерларининг за-
ряд ҳолатини ва концентрациясини бошқариш имконини берувчи технология яра-
тилди. Магнит хусусиятли нанокластерлар мавжуд бўлган кремнийдаги манфий
магнит қаршилик асосида янги турдаги сезгир магнит датчикларни ва фон ѐруғлик
етарлича кучли бўлганда ҳам инфрақизил нурларга ўта сезгир фотоприѐмникларни
яратиш имкониятлари очиб берилди.
Татбиқ этиш даражаси ва иқтисодий самарадорлиги:
Диссертацияни ба-
жаришда олинган натижаларни «Фотон» очиқ турдаги акционерлик жамиятида ва
ТошДТУ нинг “Электроника ва микроэлектроника” кафедрасида ўқув жараѐнида
ишлатилиши мумкин.
Қўлланилиш соҳаси:
микроэлектроника саноатида, қайта тикланувчи энергия
манбаларидан фойдаланиш соҳаларида.
19
RESUME
Dissertation of Mavlonov Giyosiddin Haydarovich on a theme: «Research of photo-
electric and magnetic properties of silicon with nanoclusters atom of manganese»
the
scientific degree of the candidate of physical and mathematical sciences
presented on
competition on a speciality 01.04.10 – “Semiconductors physics”
Key words:
nanoclusters, impurity atom, photo-electric properties
,
magnetore-
sistance, diffusion, band gap, magnetic sensor, photodetector.
Subject of research:
monocrystal samples of silicon of mark КДБ – 2, 5, 10, 100
which have been doped impurity atoms
of manganese.
Purpose of work:
working out of technology of reception of silicon with nanoclus-
ters impurity atoms of manganese with steer able charging condition status and the mag-
netic moment, and also research of their properties and definition functional possibility for
usage of such materials in modern electronics.
Method of research:
electric, photo-electric methods, device of an electron spin
resonance (ESR), atomic force and infra-red microscopes were used.
The results obtained and their novelty:
for the first time
effects
are found out: it is
anomalous high-temperature negative magnetoresistance, giant impurity photoconductivity
in the field of
=1,5
8 microns, it is anomalous infra-red quenching of photoconduction.
Laws of change obtained effects
from size electric
are established
and magnetic field, tem-
peratures intensity of lighting.
Practical value:
the technology of reception of silicon with nanoclusters atom of
manganese steer able charging condition status and
concentration is developed. Possibility
of creation on the basis of silicon with magnetic nanoclusters new type sensitive magnetic
sensors, on the basis of NMR and IR photodetectors working
is shown at presence enough
high levels
of background light.
Degree of embed and economic effectivity:
the results received in work can be in-
troduced on Open Society "PHOTON" and on chair «Electronics and microelectronics»
TSTU in educational process.
Field of application:
the microelectronic industry, in area
use
renewed energy
sources.
